Izotopy thoria - Isotopes of thorium
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Standardní atomová hmotnost A r, standardní (Th) | 232.0377 (4) | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Thorium ( 90 Th) má sedm přirozeně se vyskytujících izotopů, ale žádný není stabilní. Jeden izotop, 232 Th, je relativně stabilní, s poločasem rozpadu 1,405 × 10 10 let, podstatně delší než věk Země a dokonce o něco delší než obecně přijímaný věk vesmíru . Tento izotop tvoří téměř veškeré přírodní thorium, proto bylo thorium považováno za mononuklidické . V roce 2013 však IUPAC překlasifikoval thorium na binuklidické, kvůli velkému množství 230 Th v hluboké mořské vodě. Thorium má charakteristické pozemské izotopové složení a lze tedy udat standardní atomovou hmotnost.
Třicet jedna radioizotopů bylo charakterizované se nejvíce stabilním bytím 232 Th, 230 Th s poločasem 75,380 let, 229 Th s poločasem 7,917 let, a 228 Th s poločasem 1,92 let. Všechny zbývající radioaktivní izotopy mají poločasy kratší než třicet dní a většina z nich má poločasy kratší než deset minut. Jeden izotop, 229 Th, má jaderný izomer (nebo metastabilní stav) s pozoruhodně nízkou excitační energií, nedávno měřeno na 8,28 ± 0,17 eV. Bylo navrženo provést laserovou spektroskopii 229 Th jádra a využít nízkoenergetický přechod pro vývoj jaderných hodin extrémně vysoké přesnosti.
Známé izotopy thoria se pohybují v hmotnostním čísle od 208 do 238.
Seznam izotopů
Nuklid |
Historický název |
Z | N. |
Izotopová hmotnost ( Da ) |
Poločas rozpadu |
Režim rozpadu |
Izotop dcery |
Točení a parita |
Přirozená hojnost (molární zlomek) | ||||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Vzrušující energie | Normální poměr | Rozsah variací | |||||||||||||||||
208 tis | 90 | 118 | 208.01791 (4) | 1,7 (+1,7-0,6) ms | α | 204 Ra | 0+ | ||||||||||||
209 tis | 90 | 119 | 209.01772 (11) | 7 (5) ms [3,8 (+69−15)] |
α | 205 Ra | 5/2−# | ||||||||||||
210 tis | 90 | 120 | 210.015075 (27) | 17 (11) ms [9 (+17−4) ms] |
α | 206 Ra | 0+ | ||||||||||||
β + (vzácné) | 210 Ac | ||||||||||||||||||
211 tis | 90 | 121 | 211.01493 (8) | 48 (20) ms [0,04 (+3−1) s] |
α | 207 Ra | 5/2−# | ||||||||||||
β + (vzácné) | 211 Ac | ||||||||||||||||||
212 tis | 90 | 122 | 212.01298 (2) | 36 (15) ms [30 (+20-10) ms] |
α (99,7%) | 208 Ra | 0+ | ||||||||||||
β + (.3%) | 212 Ac | ||||||||||||||||||
213 tis | 90 | 123 | 213.01301 (8) | 140 (25) ms | α | 209 Ra | 5/2−# | ||||||||||||
β + (vzácné) | 213 Zk | ||||||||||||||||||
214 tis | 90 | 124 | 214.011500 (18) | 100 (25) ms | α | 210 Ra | 0+ | ||||||||||||
215 tis | 90 | 125 | 215.011730 (29) | 1,2 (2) s | α | 211 Ra | (1/2−) | ||||||||||||
216 tis | 90 | 126 | 216.011062 (14) | 26,8 (3) ms | α (99,99%) | 212 Ra | 0+ | ||||||||||||
β + (0,006%) | 216 Ac | ||||||||||||||||||
216m1 Th | 2042 (13) keV | 137 (4) μs | (8+) | ||||||||||||||||
216m2 Th | 2637 (20) keV | 615 (55) ns | (11−) | ||||||||||||||||
217 tis | 90 | 127 | 217.013114 (22) | 240 (5) μs | α | 213 Ra | (9/2+) | ||||||||||||
218 tis | 90 | 128 | 218.013284 (14) | 109 (13) ns | α | 214 Ra | 0+ | ||||||||||||
219 tis | 90 | 129 | 219.01554 (5) | 1,05 (3) μs | α | 215 Ra | 9/2+# | ||||||||||||
β + (10 - 7 %) | 219 Ac | ||||||||||||||||||
220 tis | 90 | 130 | 220.015748 (24) | 9,7 (6) μs | α | 216 Ra | 0+ | ||||||||||||
EC (2 × 10 - 7 %) | 220 Ac | ||||||||||||||||||
221 tis | 90 | 131 | 221.018184 (10) | 1,73 (3) ms | α | 217 Ra | (7/2+) | ||||||||||||
222 tis | 90 | 132 | 222.018468 (13) | 2,237 (13) ms | α | 218 Ra | 0+ | ||||||||||||
EC (1,3 × 10 −8 %) | 222 Ac | ||||||||||||||||||
223 tis | 90 | 133 | 223.020811 (10) | 0,60 (2) s | α | 219 Ra | (5/2)+ | ||||||||||||
224 tis | 90 | 134 | 224.021467 (12) | 1,05 (2) s | α | 220 Ra | 0+ | ||||||||||||
β + β + (vzácné) | 224 Ra | ||||||||||||||||||
CD (vzácné) |
208 Pb 16 O |
||||||||||||||||||
225 tis | 90 | 135 | 225.023951 (5) | 8,72 (4) min | α (90%) | 221 Ra | (3/2)+ | ||||||||||||
ES (10%) | 225 Ac | ||||||||||||||||||
226 tis | 90 | 136 | 226.024903 (5) | 30,57 (10) min | α | 222 Ra | 0+ | ||||||||||||
227 tis | Radioaktinium | 90 | 137 | 227.0277041 (27) | 18,68 odst. 9 d | α | 223 Ra | 1/2+ | Stopa | ||||||||||
228 tis | Radiothorium | 90 | 138 | 228.0287411 (24) | 1,9116 (16) r | α | 224 Ra | 0+ | Stopa | ||||||||||
CD (1,3 × 10 −11 %) |
208 Pb 20 O |
||||||||||||||||||
229 tis | 90 | 139 | 229.031762 (3) | 7,34 (16) x 10 3 y | α | 225 Ra | 5/2+ | Stopa | |||||||||||
229m Th | 8.3 (2) eV | 7 (1) μs | TO | 229 tis | 3/2+ | ||||||||||||||
230 tis | Ionium | 90 | 140 | 230.0331338 (19) | 7,538 (30) x 10 4 y | α | 226 Ra | 0+ | 0,0002 (2) | ||||||||||
CD (5,6 × 10 −11 %) |
206 Hg 24 Ne |
||||||||||||||||||
SF (5 × 10 −11 %) | (Rozličný) | ||||||||||||||||||
231 tis | Uran Y | 90 | 141 | 231.0363043 (19) | 25,52 (1) hod | β - | 231 Pa | 5/2+ | Stopa | ||||||||||
α (10 −8 %) | 227 Ra | ||||||||||||||||||
232 tis | Thorium | 90 | 142 | 232.0380553 (21) | 1,405 (6) x 10 10 y | α | 228 Ra | 0+ | 0,9998 (2) | ||||||||||
β - β - (vzácné) | 232 U | ||||||||||||||||||
SF (1,1 × 10 −9 %) | (rozličný) | ||||||||||||||||||
CD (2,78 × 10 −10 %) |
182 Yb 26 Ne 24 Ne |
||||||||||||||||||
233 tis | 90 | 143 | 233.0415818 (21) | 21,83 (4) min | β - | 233 Pa | 1/2+ | ||||||||||||
234 tis | Uran X 1 | 90 | 144 | 234.043601 (4) | 24.10 (3) d | β - | 234 m Pa | 0+ | Stopa | ||||||||||
235 tis | 90 | 145 | 235.04751 (5) | 7,2 (1) min | β - | 235 Pa | (1/2+)# | ||||||||||||
236 tis | 90 | 146 | 236.04987 (21)# | Min. 37,5 (2) | β - | 236 Pa | 0+ | ||||||||||||
237 tis | 90 | 147 | 237.05389 (39)# | 4,8 (5) min | β - | 237 Pa | 5/2+# | ||||||||||||
238 tis | 90 | 148 | 238.0565 (3)# | 9,4 (20) min | β - | 238 Pa | 0+ | ||||||||||||
Záhlaví a zápatí této tabulky: |
- ^ m Th - vzrušený jaderný izomer .
- ^ () - Nejistota (1 σ ) je uvedena ve stručné formě v závorkách za odpovídajícími posledními číslicemi.
- ^ # - Atomová hmotnost označená #: hodnota a nejistota odvozená nikoli z čistě experimentálních dat, ale alespoň částečně z trendů z Mass Surface (TMS).
- ^ Odvážný poločas- téměř stabilní, poločas delší než věk vesmíru .
-
^
Režimy rozpadu:
CD: Rozpad klastru ES: Zachycení elektronu TO: Izomerní přechod - ^ Tučný symbol jako dcera - produkt dcery je stabilní.
- ^ () hodnota rotace - označuje rotaci se slabými argumenty přiřazení.
- ^ # - Hodnoty označené # nejsou čistě odvozeny z experimentálních dat, ale alespoň částečně z trendů sousedních nuklidů (TNN).
- ^ B Meziprodukt produkt rozpadu ze 235 U
- ^ Meziprodukt rozpadu 232 tis
- ^ Meziprodukt rozpadu 237 Np
- ^ Používá se při uran -thorium datování
- ^ a b Meziprodukt rozpadu 238 U
- ^ Prvotní radionuklid
Využití
Thorium bylo navrženo pro použití v jaderné energii na bázi thoria .
V mnoha zemích je používání thoria ve spotřebních výrobcích zakázáno nebo se nedoporučuje, protože je radioaktivní.
V současné době se používá v katodách vakuových trubic pro kombinaci fyzické stability při vysoké teplotě a nízké pracovní energii potřebné k odstranění elektronu z jeho povrchu.
Asi jedno století se používá v pláštích plynových a parních lamp, jako jsou plynová světla a kempovací lucerny.
Objektivy s nízkou disperzí
Thorium bylo také použito v některých skleněných prvcích čoček Aero-Ektar vyrobených společností Kodak během druhé světové války. Jsou tedy mírně radioaktivní. Dva skleněné prvky v čočkách f/2,5 Aero-Ektar mají 11% a 13% hmotnostních thoria. Byly použity brýle obsahující thorium, protože mají vysoký index lomu s nízkou disperzí (variace indexu s vlnovou délkou), což je velmi žádaná vlastnost. Mnoho přežívajících čoček Aero-Ektar má odstín čajové barvy, pravděpodobně v důsledku poškození skla zářením.
Tyto čočky byly použity k leteckému průzkumu, protože úroveň radiace není dostatečně vysoká, aby na krátkou dobu zamlžila film. To by znamenalo, že úroveň radiace je přiměřeně bezpečná. Pokud se však čočky nepoužívají, bylo by rozumné tyto čočky skladovat co nejdále od normálně obydlených oblastí; umožnění vztahu inverzního čtverce tlumit záření.
Aktinidy vs. štěpné produkty
Aktinidy a štěpné produkty v poločase
|
||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Aktinidy podle rozpadového řetězce |
Rozsah poločasu rozpadu ( a ) |
Štěpné produkty ze 235 U od výnosu | ||||||
4 n | 4 n +1 | 4 n +2 | 4 n +3 | |||||
4,5–7% | 0,04–1,25% | <0,001% | ||||||
228 Ra№ | 4–6 a | † † | 155 Euþ | |||||
244 cmƒ | 241 Puƒ | 250 Srov | 227 Ac№ | 10–29 a | 90 Sr | 85 kr | 113m Cdþ | |
232 Uƒ | 238 Puƒ | 243 Cmƒ | 29–97 a | 137 Čs | 151 Smþ | 121m Sn | ||
248 Bk | 249 Cfƒ | 242 metrů Amƒ | 141–351 a |
Žádné štěpné produkty |
||||
241 Amƒ | 251 Srovƒ | 430–900 a | ||||||
226 Ra№ | 247 Bk | 1,3–1,6 ka | ||||||
240 Pu | 229 tis | 246 Cmƒ | 243 hodinƒ | 4,7–7,4 ka | ||||
245 Cmƒ | 250 cm | 8,3–8,5 ka | ||||||
239 Puƒ | 24,1 ka | |||||||
230 Th№ | 231 Pa№ | 32–76 ka | ||||||
236 Npƒ | 233 Uƒ | 234 U№ | 150–250 ka | ‡ | 99 Tc₡ | 126 Sn | ||
248 cm | 242 Pu | 327–375 ka | 79 Se₡ | |||||
1,53 Ma | 93 Zr | |||||||
237 Npƒ | 2,1–6,5 Ma | 135 Cs₡ | 107 Pd | |||||
236 U | 247 Cmƒ | 15–24 ma | 129 já₡ | |||||
244 Pu | 80 Ma |
... ani za 15,7 Ma |
||||||
232 Th№ | 238 U№ | 235 Uƒ№ | 0,7–14,1 Ga | |||||
Legenda k horním indexům |
Pozoruhodné izotopy
Thorium-228
228 Th je izotop z thoria s 138 neutrony . Kdysi byl pojmenován Radiothorium, kvůli jeho výskytu v rozpadovém řetězci thoria-232. Má poločas rozpadu 1,9116 let. Prochází alfa rozpadem na 224 Ra . Občas se rozpadne neobvyklou cestou rozpadu klastru , přičemž emituje jádro 20 O a produkuje stabilních 208 Pb . Je to dcera izotop 232 U .
228 Th má atomovou hmotnost 228,0287411 gramů/mol.
Thorium-229
229 Th je radioaktivní izotop z thoria , že se rozkládá od alfa záření s poločasem z 7917 let. 229 Th se vyrábí rozpadem uranu-233 a jeho hlavní použití je pro výrobu lékařských izotopů aktinium-225 a vizmut-213 .
Thorium-229 m
V roce 1976 gama spektroskopie poprvé ukázala, že 229 Th má jaderný izomer , 229 m Th, s pozoruhodně nízkou excitační energií. V té době se předpokládalo, že energie je nižší než 100 eV, čistě na základě nepozorování přímého rozpadu izomeru. V roce 1990 však další měření vedla k závěru, že energie je téměř jistě pod 10 eV, což činí izomer jedním z nejnižších známých excitačních energií. V následujících letech byla energie dále omezena na 3,5 ± 1,0 eV, což byla po dlouhou dobu akceptovaná energetická hodnota. Tak nízká energie brzy vzbudila určitý zájem, protože koncepčně umožňuje přímé laserové buzení jaderného stavu, což vede k některým zajímavým potenciálním aplikacím, např. Vývoj jaderných hodin velmi vysoké přesnosti nebo jako qubit pro kvantové počítače .
Excitace nukleárního laseru 229 m Th, a tedy také vývoj jaderných hodin, byl dosud bráněn nedostatečnými znalostmi o izomerních vlastnostech. Přesná znalost izomerické energie je v této souvislosti obzvláště důležitá, protože určuje požadovanou laserovou technologii a zkracuje doby skenování při hledání přímého buzení. To spustilo množství teoretických i experimentálních výzkumů, které se snažily přesně určit energii přechodu a specifikovat další vlastnosti izomerního stavu 229 Th (jako je životnost a magnetický moment).
Přímé pozorování fotonů emitovaných v izomerním rozpadu by významně pomohlo zjistit hodnotu izomerní energie. Bohužel až do dnešního dne neexistuje zcela průkazná zpráva o detekci fotonů emitovaných při rozpadu 229 m Th. Místo toho byla v roce 2007 provedena vylepšená měření spektroskopie gama paprsků pomocí pokročilého rentgenového mikrokolorimetru s vysokým rozlišením, čímž byla získána nová hodnota přechodové energie E = 7,6 ± 0,5 eV, korigovaná na E = 7,8 ± 0,5 eV v roce 2009. Tento posun v izomerní energii z 3,5 eV na 7,8 eV možná vysvětluje, proč několik raných pokusů přímo pozorovat přechod bylo neúspěšných. Přesto většina nedávných hledání světla emitovaného v izomerním rozpadu nepozorovala žádný signál, směřující k potenciálně silnému neradiačnímu rozpadovému kanálu. Přímá detekce fotonů emitovaných v izomerickém rozpadu byla požadována v roce 2012 a znovu v roce 2018. Obě zprávy jsou však v současné době předmětem kontroverzních diskusí v rámci komunity.
Přímé detekce elektronů emitovaných vnitřním kanálem rozpadu konverze 229 m Th bylo dosaženo v roce 2016. V té době však bylo možné přechodovou energii izomeru omezit pouze na 6,3 až 18,3 eV. A konečně, v roce 2019 umožnila neoptická elektronová spektroskopie vnitřních konverzních elektronů emitovaných v izomerním rozpadu stanovení excitační energie izomeru na8,28 ± 0,17 eV , což představuje dnes nejpřesnější energetickou hodnotu. Tato hodnota se však zdá být v rozporu s předtiskem roku 2018, který ukazuje, že lze ukázat podobný signál jako xenonový VUV foton 8,4 eV, ale s přibližně1.3+0,2
−0,1 eV méně energie a životnost 1880 s. V tomto dokumentu bylo 229 Th vloženo do SiO 2 , což pravděpodobně mělo za následek energetický posun a změněnou životnost, ačkoli příslušné státy jsou primárně jaderné a chrání je před elektronickými interakcemi.
Jako zvláštnost extrémně nízké excitační energie závisí životnost 229 m Th na elektronickém prostředí jádra. U 229 Th iontů je kanál vnitřního přeměny přeměny energeticky zakázán, protože izomerní energie je pod energií, která je potřebná pro další ionizaci Th + . To vede k život, který může přiblížit sálavou životnost 229m Th, pro které neexistuje žádná měření, které však bylo teoreticky predikováno, že jsou v rozmezí mezi 10 3 až 10 4 sekund. Experimentálně byla u iontů 229 m Th 2+ a 229 m Th 3+ nalezena izomerní životnost delší než 1 minuta. Na rozdíl od toho je v neutrálních 229 atomech Th povolen vnitřní kanál rozpadu konverze, což vede k izomerní životnosti, která je snížena o 9 řádů na přibližně 10 mikrosekund. V roce 2017 byla skutečně potvrzena životnost v rozmezí několika mikrosekund pro neutrální atomy 229 m vázané na povrch na základě detekce signálu vnitřního rozpadu konverze.
V experimentu z roku 2018 bylo možné provést první laserově spektroskopickou charakterizaci jaderných vlastností 229 m Th. V tomto experimentu, laserová spektroskopie z 229 Th atomového obalu byla provedena za použití 229 Th 2+ iontů mrak s 2% iontů v jaderném excitovaného stavu. To umožnilo zkoumat hyperjemný posun vyvolaný různými stavy jaderného spinu na zemi a izomerním stavem. Tímto způsobem lze odvodit první experimentální hodnotu pro magnetický dipól a elektrický kvadrupólový moment 229 m Th.
V roce 2019 byla excitační energie izomeru omezena na 8,28 ± 0,17 eV na základě přímé detekce interních konverzních elektronů a bezpečné populace 229 m Th ze stavu základního jádra bylo dosaženo excitací 29 keV nukleárního excitovaného stavu pomocí synchrotronového záření. Další měření jinou skupinou v roce 2020 přinesla číslo8,10 ± 0,17 eV (Vlnová délka 153,1 ± 3,2 nm ). Zkombinováním těchto měření máme očekávanou přechodovou energii8,12 ± 0,11 eV .
Excitovaný stav 29189,93 eV 229 Th se rozpadá na izomerní stav s pravděpodobností 90%. Obě měření jsou dalšími důležitými kroky k vývoji jaderných hodin . Experimenty gama spektroskopie také potvrdily rozdělení energie 8,3 eV ze vzdálenosti na úroveň 29189,93 eV. 8,28 eV (150 nm) je dosažitelné jako 7. harmonická z ytterbiového vláknového laseru frekvenčním hřebenem VUV. Může být k dispozici kontinuální přizpůsobování fází vlny pro generování harmonických.
Thorium-230
230 Th je radioaktivní izotop z thoria , které mohou být použity pro data korálů a určit oceán aktuální tok. Ionium bylo jméno dané na počátku studie radioaktivních prvků na 230 Th izotopu vyrobené v rozpadovém řetězci o 238 U dříve bylo zjištěno, že ionium a thorium jsou chemicky identické. Protento údajný prvek byl použitsymbol Io . (Název se stále používá při datování ionium -thorium .)
Thorium-231
231 Th má 141 neutronů . Je to produkt rozkladu uranu-235 . Nachází se ve velmi malém množství na Zemi a má poločas rozpadu 25,5 hodiny. Když se rozpadne, vyzařuje beta paprsek a tvoří protactinium-231 . Má energii rozpadu 0,39 MeV. Má hmotnost 231,0363043 gramů/mol.
Thorium-232
232 Th je pouze prvotní nuklidový z thoria a tvoří efektivně všechny přírodní thorium, s jinými izotopy thorium objevit pouze ve stopovém množství relativně krátkou životností rozpadu výrobků z uranu a thoria. Izotop se rozpadá rozpadem alfa s poločasem rozpadu 1,405 × 10 10 let, což je více než trojnásobek stáří Země a přibližně stáří vesmíru . Jeho rozpadovým řetězcem je série thoria , která nakonec končí olovem-208 . Zbývající část řetězce je rychlá; nejdelší poločasy v něm jsou 5,75 roku pro radia-228 a 1,91 roku pro thorium-228 , přičemž všechny ostatní poločasy jsou celkově kratší než 15 dní.
232 Th je reprodukční materiál schopný absorbovat na neutron a podstoupit proměnu do štěpného nuklidu uranu-233 , který je základem cyklu thoria paliva . Ve formě Thorotrastu , suspenze oxidu thoričitého , byl použit jako kontrastní médium v rané rentgenové diagnostice. Thorium-232 je nyní klasifikován jako karcinogenní .
Thorium-233
233 Th je izotop thoria, který se rozpadá na protactinium-233 rozpadem beta. Má poločas rozpadu 21,83 minuty.
Thorium-234
234 Th je izotop z thoria , jejichž jádra obsahují 144 neutronů . 234 Th má poločas rozpadu 24,1 dne, a když se rozpadne, emituje beta částici , a přitom transmutuje na protactinium -234. 234 Th má hmotnost 234,0436 jednotek atomové hmotnosti (amu) a má energii rozpadu přibližně 270 keV ( kiloelektronvoltů ). Uran -238 se obvykle rozpadá na tento izotop thoria (i když ve vzácných případech můžemísto tohodojít ke spontánnímu štěpení ).
Reference
- Izotopové hmoty od:
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), „The N UBASE evaluation of Nuclear and Decact Properties“ , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10,1016/j.nuclphysa.2003.11 0,001
- Izotopové kompozice a standardní atomové hmotnosti od:
- de Laeter, John Robert ; Böhlke, John Karl; De Bièvre, Paul; Hidaka, Hiroshi; Peiser, H. Steffen; Rosman, Kevin JR; Taylor, Philip DP (2003). „Atomové hmotnosti prvků. Recenze 2000 (Technická zpráva IUPAC)“ . Čistá a aplikovaná chemie . 75 (6): 683–800. doi : 10,1351/pac200375060683 .
- Wieser, Michael E. (2006). „Atomové hmotnosti prvků 2005 (Technická zpráva IUPAC)“ . Čistá a aplikovaná chemie . 78 (11): 2051–2066. doi : 10,1351/pac200678112051 . Shrnutí laiků .
- Údaje o poločase rozpadu, odstřeďování a izomeru jsou vybrány z následujících zdrojů.
- G. Audi; AH Wapstra; C. Thibault; J. Blachot; O. Bersillon (2003). „NUBASE hodnocení jaderných a rozpadových vlastností“ (PDF) . Nuclear Physics . 729 (1): 3–128. Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A . doi : 10,1016/j.nuclphysa.2003.11.001 . Archivováno z originálu (PDF) dne 2011-07-20.
- Národní centrum pro jaderná data . "Databáze NuDat 2.x" . Brookhaven National Laboratory .
- Holden, Norman E. (2004). „11. Tabulka izotopů“. V Lide, David R. (ed.). CRC Handbook of Chemistry and Physics (85. ed.). Boca Raton, Florida : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.