Výtěžek štěpného produktu - Fission product yield

Hlavní článek: Produkt jaderného štěpení

Produkty štěpení s dlouhou životností
Nuklid t 1 / 2 Výtěžek Rozpad
energie
Režim rozpadu
( Ma ) (%) ( keV )
99 Tc 0,211 6,1 385 294 β
126 Sn 0,230 0,1084 4050 β γ
79 Se 0,327 0,0447 151 β
93 Zr 1,53 5,4575 91 βγ
135 Čs 2.3 6,910 269 β
107 Pd 6.5 1,2499 33 β
129 já 15.7 0,8410 194 βγ
Produkty štěpení se střední životností
Prop:
Unit: 		t ½
( a ) 		Výtěžek
( % ) 		Q *
( keV ) 		βγ *
155 Eu 4,76 0,0803 252 βγ
85 kr 10,76 0,2180 687 βγ
113 m Cd 14.1 0,0008 316 β
90 Sr 28.9 4,505 2826 β
137 Čs 30,23 6,337 1176 β γ
121m Sn 43,9 0,00005 390 βγ
151 Sm 88,8 0,5314 77 β

Jaderné štěpení rozděluje těžké jádro, jako je uran nebo plutonium, na dvě lehčí jádra, která se nazývají štěpné produkty . Výtěžek se týká podílu štěpného produktu vyrobeného na štěpení.

Výnos lze rozdělit na:

  1. Individuální izotop
  2. Chemický prvek zahrnující několik izotopů různého hmotnostního čísla, ale stejného atomového čísla .
  3. Jádra daného hmotnostního čísla bez ohledu na atomové číslo . Známý jako „výtěžek řetězce“, protože to představuje rozpadu řetězec o beta rozpadu .

Výtěžky izotopů a prvků se budou měnit s tím, jak štěpné produkty podléhají beta rozpadu, zatímco výtěžky řetězců se nemění po dokončení emise neutronů několika počátečními štěpnými produkty bohatými na neutrony ( zpožděné neutrony ), přičemž poločas rozpadu se měří v sekundách.

Několik izotopů může být produkováno přímo štěpením, ale ne rozpadem beta, protože rádoby prekurzor s atomovým číslem jedna vyšším je stabilní a nerozpadá se. Výtěžky řetězců nepočítají s těmito „stínovanými“ izotopy; mají však velmi nízké výtěžky (méně než miliontinu oproti běžným štěpným produktům), protože jsou mnohem méně bohaté na neutrony než původní těžká jádra.

Výtěžek je obvykle uváděn v procentech na štěpení, takže celkové procento výtěžku činí 200%. Méně často je uváděn jako procento všech štěpných produktů, takže procenta jsou 100%. Ternární štěpení , asi 0,2% až 0,4% štěpení, také produkuje třetí světelné jádro, jako je helium-4 (90%) nebo tritium (7%).

Hmotnostní vs. výnosová křivka

Hmotnostní výtěžky štěpných produktů pro štěpení tepelných neutronů U-235, Pu-239, kombinace dvou typických pro současné jaderné energetické reaktory, a U-233 používaných v cyklu thoria

Pokud je nakreslen graf hmotnosti nebo molárního výtěžku štěpných produktů proti atomovému počtu fragmentů, pak má dva vrcholy, jeden v oblasti zirkonia až palladia a jeden v xenonu až neodymu . Důvodem je, že událost štěpení způsobí asymetrické rozdělení jádra, protože jádra blíže magickým číslům jsou stabilnější.

Výtěžek vs. Z - Toto je typická distribuce pro štěpení uranu . Všimněte si, že ve výpočtech použitých k vytvoření tohoto grafu byla aktivace štěpných produktů ignorována a předpokládalo se, že ke štěpení dochází v jediném okamžiku, nikoli v průběhu času. V tomto sloupcovém grafu jsou uvedeny výsledky pro různé doby chlazení (čas po štěpení).

Výtěžek vs. Z. Barvy označují těkavost fluoridů , která je důležitá při jaderném přepracování : Modré prvky mají těkavé fluoridy nebo jsou již těkavé; zelené prvky nemají, ale mají těkavé chloridy; červené prvky nemají ani jedno, ale samotné prvky jsou těkavé při velmi vysokých teplotách. Výnosy 10 0,1,2,3 let po štěpení , bez ohledu na pozdější zachycení neutronů , frakce 100%, ne 200%. Beta rozpad Kr-85 → Rb , Sr-90 → Zr , Ru-106 → Pd , Sb-125 → Te , Cs-137 → Ba , Ce-144 → Nd , Sm-151 → Eu , Eu-155 → Gd viditelné .

Kvůli stabilitě jader se sudým počtem protonů a/nebo neutronů není křivka výtěžku proti prvku hladká křivka. Má tendenci se střídat.

Obecně platí, že čím vyšší je energie státu, který podléhá jadernému štěpení, tím je pravděpodobnější symetrické štěpení, a proto, jak se zvyšuje energie neutronů a/nebo se zvyšuje energie štěpného atomu, údolí mezi dvěma vrcholy se stává mělčím; například křivka výtěžku proti hmotnosti u Pu-239 má mělčí údolí než u U-235 , když jsou neutrony tepelné neutrony . Křivky štěpení pozdějších aktinidů mají tendenci vytvářet ještě mělčí údolí. V extrémních případech, jako je 259 Fm, je vidět pouze jeden vrchol.

Výtěžek je obvykle vyjádřen relativně k počtu štěpných jader, nikoli k počtu jader štěpných produktů, to znamená, že výtěžky by měly činit 200%.

Tabulka v další části ("seřazeno podle výtěžku") uvádí výtěžky pozoruhodných radioaktivních (s poločasy delším než jeden rok plus jod-131 ) štěpných produktů a (několika málo absorpčních) produktů štěpení neutronových jedů z tepelných štěpení neutronů U-235 (typické pro jaderné energetické reaktory), počítáno z [1] .

Výnosy v tabulce dosahují pouze 45,5522%, včetně 34,8401%, jejichž poločasy jsou delší než jeden rok:

t ½ za roky výtěžek
1 až 5 2,7252%
10 až 100 12,5340%
2 až 300 000 6,1251%
1,5 až 16 milionů 13,4494%

Zbytek a neuvedený 54,4478% se rozpadá s poločasy rozpadu kratším než jeden rok na neradioaktivní jádra.

To je před účtováním účinků jakéhokoli následného zachycení neutronů, např .:

  • 135 Xe zachycuje neutron a stává se téměř stabilním 136 Xe, místo aby se rozpadl na 135 Cs, což je radioaktivní s poločasem rozpadu 2,3 ​​milionu let
  • Neradioaktivní 133 C zachytí neutron a stane se 134 Cs, což je radioaktivní s poločasem rozpadu 2 roky
  • Mnoho štěpných produktů s hmotností 147 nebo vyšší, jako je 147 Pm , 149 Sm , 151 Sm a 155 Eu, má významné průřezy pro zachycení neutronů, takže jeden atom těžkého štěpného produktu může podstoupit několik po sobě jdoucích záchytů neutronů.

Kromě štěpných produktů jsou dalšími druhy radioaktivních produktů

Štěpné produkty z U-235

Výtěžek Živel Izotop Poločas rozpadu Komentář
6,7896% Cesium 133 Cs → 134 Cs 2,065 r Zachycování neutronů (29 stodol) pomalu převádí stabilních 133 Cs na 134 Cs, což je samo o sobě málo výnosné, protože rozpad beta se zastaví na 134 Xe; lze dále převést (140 stodol) na 135 Cs .
6,3333% Jód , xenon 135 I → 135 Xe 6,57 h Nejdůležitější jed neutronů ; zachycování neutronů převádí 10% –50% ze 135 Xe na 136 Xe; zbytek se rozpadá (9,14 h) na 135 Cs (2,3 My).
6,2956% Zirkonium 93 Zr 1,53 Moje
6,1% Molybden 99 Mo 65,94 hod Jeho dceřiný nuklid 99m Tc je důležitý v lékařské diagnostice.
6,0899% Cesium 137 Čs 30,17 r
6,0507% Technecium 99 Tc 211 ky Kandidát na likvidaci jadernou transmutací .
5,7518% Stroncium 90 Sr 28,9 roku
2,8336% Jód 131 já 8,02 d
2,2713% Promethium 147 hodin 2,62 r
1,0888% Samarium 149 Sm prakticky stabilní 2. nejvýznamnější neutronový jed .
0,9% Jód 129 já 15.7 Moje Kandidát na likvidaci jadernou transmutací .
0,4203% Samarium 151 Sm 90 let Jed neutronu ; většina bude převedena na stabilních 152 Sm.
0,3912% Ruthenium 106 Ru 373,6 d
0,2717% Krypton 85 kr 10,78 r
0,1629% Palladium 107 Pd 6,5 My
0,0508% Selen 79 Se 327 ky
0,0330% Europium , Gadolinium 155 Eu → 155 Gd 4,76 r Oba neutronové jedy , většina bude zničena, zatímco palivo bude stále používáno.
0,0297% Antimon 125 Sb 2,76 r
0,0236% Cín 126 Sn 230 ky
0,0065% Gadolinium 157 Gd stabilní Neutronový jed .
0,0003% Kadmium 113 m Cd 14,1 r Neutronový jed , většina bude zničena, zatímco palivo bude stále používáno.
Výnosy 10 0,1,2,3 let po štěpení , pravděpodobně Pu-239, ne U-235, protože levý hrb je posunut doprava, bez ohledu na pozdější zachycení neutronů , frakce 100% ne 200%. Beta rozpad Kr-85 → Rb , Sr-90 → Zr , Ru-106 → Pd , Sb-125 → Te , Cs-137 → Ba , Ce-144 → Nd , Sm-151 → Eu , Eu-155 → Gd viditelné .

Kumulativní výtěžky štěpení

Kumulativní výtěžky štěpení udávají množství nuklidů produkovaných buď přímo při štěpení, nebo rozpadem jiných nuklidů.

Kumulativní výtěžky štěpení pro U-235 (% na štěpení)
Produkt Výtěžek tepelného štěpení Rychlý výtěžek štěpení Výtěžek štěpení 14 MeV
1
1H
 0,00171 ± 0,00018 0,00269 ± 0,00044 0,00264 ± 0,00045
2
1H
 0,00084 ± 0,00015 0,00082 ± 0,00012 0,00081 ± 0,00012
3
1H
 0,0108 ± 0,0004 0,0108 ± 0,0004 0,0174 ± 0,0036
3
2On
 0,0108 ± 0,0004 0,0108 ± 0,0004 0,0174 ± 0,0036
4
2On
 0,1702 ± 0,0049 0,17 ± 0,0049 0,1667 ± 0,0088
85
35Br
 1,304 ± 0,012 1,309 ± 0,043 1,64 ± 0,31
82
36Kr
 0,000285 ± 0,000076 0,00044 ± 0,00016 0,038 ± 0,012
85
36Kr
 0,286 ± 0,021 0,286 ± 0,026 0,47 ± 0,1
85m
36Kr
 1,303 ± 0,012 1,307 ± 0,043 1,65 ± 0,31
90
38Sr
 5,73 ± 0,13 5,22 ± 0,18 4,41 ± 0,18
95
40Zr
 6,502 ± 0,072 6,349 ± 0,083 5,07 ± 0,19
94
41Pozn
 0,00000042 ± 0,00000011 2,90 x 10 −8 ± 7,70 x 10 −9 0,00004 ± 0,000015
95
41Pozn
 6,498 ± 0,072 6,345 ± 0,083 5,07 ± 0,19
95m
41Pozn
 0,0702 ± 0,0067 0,0686 ± 0,0071 0,0548 ± 0,0072
92
42Mo
 0 ± 0 0 ± 0 0 ± 0
94
42Mo
 8,70 x 10 −10 ± 3,20 x 10 −10 0 ± 0 6,20 x 10 −8 ± 2,50 x 10 −8
96
42Mo
 0,00042 ± 0,00015 0,000069 ± 0,000025 0,0033 ± 0,0015
99
42Mo
 6,122 ± 0,092 5,8 ± 0,13 5,02 ± 0,13
99
43Tc
 6,122 ± 0,092 5,8 ± 0,13 5,02 ± 0,13
103
44Ru
 3,103 ± 0,084 3,248 ± 0,042 3,14 ± 0,11
106
44Ru
 0,41 ± 0,011 0,469 ± 0,036 2,15 ± 0,59
106
45Rh
 0,41 ± 0,011 0,469 ± 0,036 2,15 ± 0,59
121m
50Sn
 0,00106 ± 0,00011 0,0039 ± 0,00091 0,142 ± 0,023
122
51Sb
 0,000000366 ± 0,000000098 0,0000004 ± 0,00000014 0,00193 ± 0,00068
124
51Sb
 0,000089 ± 0,000021 0,000112 ± 0,000034 0,027 ± 0,01
125
51Sb
 0,026 ± 0,0014 0,067 ± 0,011 1,42 ± 0,42
132
52Te
 4,276 ± 0,043 4,639 ± 0,065 3,85 ± 0,16
129
53Já
 0,706 ± 0,032 1,03 ± 0,26 1,59 ± 0,18
131
53Já
 2,878 ± 0,032 3,365 ± 0,054 4,11 ± 0,14
133
53Já
 6,59 ± 0,11 6,61 ± 0,13 5,42 ± 0,4
135
53Já
 6,39 ± 0,22 6,01 ± 0,18 4,8 ± 1,4
128
54Xe
 0 ± 0 0 ± 0 0,00108 ± 0,00048
130
54Xe
 0,000038 ± 0,0000098 0,000152 ± 0,000055 0,038 ± 0,014
131m
54Xe
 0,0313 ± 0,003 0,0365 ± 0,0031 0,047 ± 0,0049
133
54Xe
 6,6 ± 0,11 6,61 ± 0,13 5,57 ± 0,41
133 m
54Xe
 0,189 ± 0,015 0,19 ± 0,015 0,281 ± 0,049
135
54Xe
 6,61 ± 0,22 6,32 ± 0,18 6,4 ± 1,8
135m
54Xe
 1,22 ± 0,12 1,23 ± 0,13 2,17 ± 0,66
134
55Čs
 0,0000121 ± 0,0000032 0,0000279 ± 0,0000073 0,0132 ± 0,0035
137
55Čs
 6,221 ± 0,069 5,889 ± 0,096 5,6 ± 1,3
140
56Ba
 6,314 ± 0,095 5,959 ± 0,048 4,474 ± ​​0,081
140
57Los Angeles
 6,315 ± 0,095 5,96 ± 0,048 4,508 ± 0,081
141
58Ce
 5,86 ± 0,15 5,795 ± 0,081 4,44 ± 0,2
144
58Ce
 5,474 ± ​​0,055 5,094 ± 0,076 3,154 ± 0,038
144
59Pr
 5,474 ± ​​0,055 5,094 ± 0,076 3,155 ± 0,038
142
60Nd
 6,30 x 10 −9 ± 1,70 x 10 −9 1,70 x 10 −9 ± 4,80 x 10 −10 0,0000137 ± 0,0000049
144
60Nd
 5,475 ± 0,055 5,094 ± 0,076 3,155 ± 0,038
147
60Nd
 2,232 ± 0,04 2,148 ± 0,028 1,657 ± 0,045
147
61Odpoledne
 2,232 ± 0,04 2,148 ± 0,028 1,657 ± 0,045
148
61Odpoledne
 5,00 x 10 −8 ± 1,70 x 10 −8 7,40 x 10 −9 ± 2,50 x 10 −9 0,0000013 ± 0,00000042
148 m
61Odpoledne
 0,000000104 ± 0,000000039 1,78 x 10 −8 ± 6,60 x 10 −9 0,0000048 ± 0,0000018
149
61Odpoledne
 1,053 ± 0,021 1,064 ± 0,03 0,557 ± 0,09
151
61Odpoledne
 0,4204 ± 0,0071 0,431 ± 0,015 0,388 ± 0,061
148
62Sm
 0,000000149 ± 0,000000041 2,43 x 10 −8 ± 6,80 x 10 −9 0,0000058 ± 0,0000018
150
62Sm
 0,000061 ± 0,000022 0,0000201 ± 0,0000077 0,00045 ± 0,00018
151
62Sm
 0,4204 ± 0,0071 0,431 ± 0,015 0,388 ± 0,061
153
62Sm
 0,1477 ± 0,0071 0,1512 ± 0,0097 0,23 ± 0,015
151
63Eu
 0,4204 ± 0,0071 0,431 ± 0,015 0,388 ± 0,061
152
63Eu
 3,24 x 10 −10 ± 8,50 x 10 −11 0 ± 0 3,30 x 10 −8 ± 1,10 x 10 −8
154
63Eu
 0,000000195 ± 0,000000064 4,00 x 10 −8 ± 1,10 x 10 −8 0,0000033 ± 0,0000011
155
63Eu
 0,0308 ± 0,0013 0,044 ± 0,01 0,088 ± 0,014
Kumulativní výtěžky štěpení pro Pu-239 (% na štěpení)
Produkt Výtěžek tepelného štěpení Rychlý výtěžek štěpení Výtěžek štěpení 14 MeV
1
1H
 0,00408 ± 0,00041 0,00346 ± 0,00057 -
2
1H
 0,00135 ± 0,00019 0,00106 ± 0,00016 -
3
1H
 0,0142 ± 0,0007 0,0142 ± 0,0007 -
3
2On
 0,0142 ± 0,0007 0,0142 ± 0,0007 -
4
2On
 0,2192 ± 0,009 0,219 ± 0,009 -
85
35Br
 0,574 ± 0,026 0,617 ± 0,049 -
82
36Kr
 0,00175 ± 0,0006 0,00055 ± 0,0002 -
85
36Kr
 0,136 ± 0,014 0,138 ± 0,017 -
85m
36Kr
 0,576 ± 0,026 0,617 ± 0,049 -
90
38Sr
 2,013 ± 0,054 2,031 ± 0,057 -
95
40Zr
 4,949 ± 0,099 4,682 ± 0,098 -
94
41Pozn
 0,0000168 ± 0,0000045 0,00000255 ± 0,00000069 -
95
41Pozn
 4,946 ± 0,099 4,68 ± 0,098 -
95m
41Pozn
 0,0535 ± 0,0066 0,0506 ± 0,0062 -
92
42Mo
 0 ± 0 0 ± 0 -
94
42Mo
 3,60 x 10 −8 ± 1,30 x 10 −8 4,80 x 10 −9 ± 1,70 x 10 −9 -
96
42Mo
 0,0051 ± 0,0018 0,0017 ± 0,00062 -
99
42Mo
 6,185 ± 0,056 5,82 ± 0,13 -
99
43Tc
 6,184 ± 0,056 5,82 ± 0,13 -
103
44Ru
 6,948 ± 0,083 6,59 ± 0,16 -
106
44Ru
 4,188 ± 0,092 4,13 ± 0,24 -
106
45Rh
 4,188 ± 0,092 4,13 ± 0,24 -
121m
50Sn
 0,0052 ± 0,0011 0,0053 ± 0,0012 -
122
51Sb
 0,000024 ± 0,0000063 0,0000153 ± 0,000005 -
124
51Sb
 0,00228 ± 0,00049 0,00154 ± 0,00043 -
125
51Sb
 0,117 ± 0,015 0,138 ± 0,022 -
132
52Te
 5,095 ± 0,094 4,92 ± 0,32 -
129
53Já
 1,407 ± 0,086 1,31 ± 0,13 -
131
53Já
 3,724 ± 0,078 4,09 ± 0,12 -
133
53Já
 6,97 ± 0,13 6,99 ± 0,33 -
135
53Já
 6,33 ± 0,23 6,24 ± 0,22 -
128
54Xe
 0,00000234 ± 0,00000085 0,0000025 ± 0,0000012 -
130
54Xe
 0,00166 ± 0,00056 0,00231 ± 0,00085 -
131m
54Xe
 0,0405 ± 0,004 0,0444 ± 0,0044 -
133
54Xe
 6,99 ± 0,13 7,03 ± 0,33 -
133 m
54Xe
 0,216 ± 0,016 0,223 ± 0,021 -
135
54Xe
 7,36 ± 0,24 7,5 ± 0,23 -
135m
54Xe
 1,78 ± 0,21 1,97 ± 0,25 -
134
55Čs
 0,00067 ± 0,00018 0,00115 ± 0,0003 -
137
55Čs
 6,588 ± 0,08 6,35 ± 0,12 -
140
56Ba
 5,322 ± 0,059 5,303 ± 0,074 -
140
57Los Angeles
 5,333 ± 0,059 5,324 ± 0,075 -
141
58Ce
 5,205 ± 0,073 5,01 ± 0,16 -
144
58Ce
 3,755 ± 0,03 3,504 ± 0,053 -
144
59Pr
 3,756 ± 0,03 3,505 ± 0,053 -
142
60Nd
 0,00000145 ± 0,0000004 0,00000251 ± 0,00000072 -
144
60Nd
 3,756 ± 0,03 3,505 ± 0,053 -
147
60Nd
 2,044 ± 0,039 1,929 ± 0,046 -
147
61Odpoledne
 2,044 ± 0,039 1,929 ± 0,046 -
148
61Odpoledne
 0,0000056 ± 0,0000019 0,000012 ± 0,000004 -
148 m
61Odpoledne
 0,0000118 ± 0,0000044 0,000029 ± 0,000011 -
149
61Odpoledne
 1,263 ± 0,032 1,275 ± 0,056 -
151
61Odpoledne
 0,776 ± 0,018 0,796 ± 0,037 -
148
62Sm
 0,0000168 ± 0,0000046 0,000039 ± 0,000011 -
150
62Sm
 0,00227 ± 0,00078 0,0051 ± 0,0019 -
151
62Sm
 0,776 ± 0,018 0,797 ± 0,037 -
153
62Sm
 0,38 ± 0,03 0,4 ± 0,18 -
151
63Eu
 0,776 ± 0,018 0,797 ± 0,037 -
152
63Eu
 0,000000195 ± 0,00000005 0,00000048 ± 0,00000014 -
154
63Eu
 0,000049 ± 0,000012 0,000127 ± 0,000043 -
155
63Eu
 0,174 ± 0,03 0,171 ± 0,054 -
JEFF-3.1 Společně hodnocený soubor štěpení a fúze, data neutronových incidentů,

http://www-nds.iaea.org/exfor/endf00.htm , 2. října 2006; viz také A. Koning, R. Forrest, M. Kellett, R. Mills, H. Henriksson, Y. Rugama, The JEFF-3.1 Nuclear Data Library, JEFF Report 21, OECD/NEA, Paris, France, 2006, ISBN  92 -64-02314-3 .

Výnosy 10 0,1,2,3 let po štěpení , pravděpodobně Pu-239, ne U-235, protože levý hrb je posunut doprava, bez ohledu na pozdější zachycení neutronů , frakce 100% ne 200%. Beta rozpad Kr-85 → Rb , Sr-90 → Zr , Ru-106 → Pd , Sb-125 → Te , Cs-137 → Ba , Ce-144 → Nd , Sm-151 → Eu , Eu-155 → Gd viditelné .

Seřazeno podle hromadného čísla

Výtěžek Izotop
0,0508% selen-79
0,2717% krypton-85
5,7518% stroncium-90 → Yttrium-90
6,2956% zirkonium-93 → Niob-93
6,0507% technecium-99
0,3912% ruthenium-106
0,1629% palladium-107
0,0003% kadmium-113m
0,0297% antimon-125
0,0236% cín-126 → antimon-126
0,9% jód-129
2,8336% jód-131
6,7896% cesium-133 → cesium-134
6,3333% jód-135 → xenon-135 → cesium-135
6,0899% cesium-137
2,2713% promethium-147
1,0888% samarium-149
0,4203% samarium-151
0,0330% europium-155 → gadolinium-155
0,0065% gadolinium-157

Poločasy rozpadu, rozpadové režimy a rozvětvené zlomky

Poločasy rozpadu a rozpad větví pro štěpné produkty
Nuklid Poločas rozpadu Režim rozpadu Větvící zlomek Zdroj Poznámky
85
35Br
 2,9 ± 0,06 m β - 1,0 ENSDF [1]
85
36Kr
 10,752 ± 0,023 r β - 1,0 BIPM-5
85m
36Kr
 4,48 ± 0,008 h TO 0,214 ± 0,005 ENSDF
β - 0,786 ± 0,005
90
38Sr
 28,8 ± 0,07 r β - 1,0 LNHB
95
40Zr
 64,032 ± 0,006 d β - 1,0 LNHB
94
41Pozn
 (7,3 ± 0,9) x 10 6 d β - 1,0 IAEA-CRP-XG
95m
41Pozn
 3,61 ± 0,03 d β - 0,025 ± 0,001 LNHB [2]
TO 0,975 ± 0,001
95
41Pozn
 34,985 ± 0,012 d β - 1,0 IAEA-CRP-XG
99
43Tc
 (2,111 ± 0,012) x 10 5 y β - 1,0 ENSDF
103
44Ru
 39,247 ± 0,013 d β - 1,0 IAEA-CRP-XG
106
44Ru
 1,018 ± 0,005 r β - 1,0 IAEA-CRP-XG
106
45Rh
 30,1 ± 0,3 s β - 1,0 IAEA-CRP-XG
121m
50Sn
 55 ± 5 let β - 0,224 ± 0,02 ENSDF
TO 0,776 ± 0,02
122
51Sb
 2,7238 ± 0,0002 d ES 0,0241 ± 0,0012 ENSDF
β - 0,9759 ​​± 0,0012
124
51Sb
 60,2 ± 0,03 d β - 1,0 ENSDF
125
51Sb
 2,7584 ± 0,0006 r β - 1,0 IAEA-CRP-XG
129
53Já
 (5,89 ± 0,23) x 10 9 d β - 1,0 IAEA-CRP-XG
131
53Já
 8,0233 ± 0,0019 d β - 1,0 BIPM-5
133
53Já
 20,87 ± 0,08 h β - 1,0 LNHB [3]
135
53Já
 6,57 ± 0,02 h β - 1,0 ENSDF
131m
54Xe
 11,930 ± 0,016 d TO 1,0 BIPM-5
133
54Xe
 5,233 ± 0,001 d β - 1,0 ENSDF
133 m
54Xe
 2,19 ± 0,01 d TO 1,0 ENSDF
135
54Xe
 9,14 ± 0,02 h β - 1,0 ENSDF
135m
54Xe
 15,29 ± 0,05 m β - 0,003 ± 0,003 ENSDF [4]
TO 0,997 ± 0,003
134
55Čs
 2,063 ± 0,003 r ES 0,000003 ± 0,000001 IAEA-CRP-XG [5]
β - 0,999997 ± 0,000001
137
55Čs
 30,05 ± 0,08 r β - 1,0 IAEA-CRP-XG
140
56Ba
 12,753 ± 0,004 d β - 1,0 BIPM-5
140
57Los Angeles
 1,67850 ± 0,00017 d β - 1,0 BIPM-5
141
58Ce
 32,508 ± 0,010 d β - 1,0 LNHB
144
58Ce
 285,1 ± 0,6 d β - 1,0 IAEA-CRP-XG
144
59Pr
 17,28 ± 0,05 m β - 1,0 ENSDF
147
60Nd
 10,98 ± 0,01 d β - 1,0 ENSDF
147
61Odpoledne
 2,6234 ± 0,0002 r β - 1,0 ENSDF
148 m
61Odpoledne
 41,29 ± 0,11 d TO 0,042 ± 0,007 ENSDF
β - 0,958 ± 0,007
148
61Odpoledne
 5,368 ± 0,002 d β - 1,0 ENSDF
149
61Odpoledne
 2,2117 ± 0,0021 d β - 1,0 ENSDF
151
61Odpoledne
 1,1833 ± 0,0017 d β - 1,0 ENSDF
151
62Sm
 90 ± 6 let β - 1,0 ENSDF
153
62Sm
 1,938 ± 0,010 d β - 1,0 IAEA-CRP-XG
152
63Eu
 (4,941 ± 0,007) x 10 3 d β - 0,279 ± 0,003 IAEA-CRP-XG [6]
ES 0,721 ± 0,003
154
63Eu
 (3,1381 ± 0,0014) x 10 3 d ES 0,00018 ± 0,00013 IAEA-CRP-XG [6]
β - 0,99982 ± 0,00013
155
63Eu
 4,753 ± 0,016 r β - 1,0 IAEA-CRP-XG


Reference
BIPM-5 M.-M. Bé, V. Chisté, C. Dulieu, E. Browne, V. Chechev, N. Kuzmenko, R. Helmer, A. Nichols,

E. Schönfeld, R. Dersch, Monographie BIPM-5, Table of Radionuclides, Vol. 2 - A = 151 až 242, 2004.

LNHB Laboratoire National Henri Becquerel, Doporučená data,

http://www.nucleide.org/DDEP_WG/DDEPdata.htm , 16. ledna 2006.

IAEA-CRP-XG M.-M. Bé, VP Chechev, R. Dersch, OAM Helene, RG Helmer, M. Herman, S. Hlavác,

A. Marcinkowski, GL Molnár, AL Nichols, E. Schönfeld, VR Vanin, MJ Woods, MAAE CRP „Aktualizace standardů dat o rozpadu rentgenových a gama paprsků pro kalibraci detektorů a další aplikace“, zpráva o vědeckých a technických informacích MAAE STI /PUB/1287, květen 2007, Mezinárodní agentura pro atomovou energii, Vídeň, Rakousko, ISBN  92-0-113606-4 .

ENSDF Vyhodnocený soubor údajů o jaderné struktuře, http://www-nds.iaea.org/ensdf/ , 26. ledna 2006.
Poznámky
[1] β- rozpadové větve 0,9982 ± 0,0002 až Kr-85m a 0,0018 ± 0,0002 až Kr-85.
[2] Větvící frakce ENSDF: 0,944 ± 0,007 pro IT a 0,056 ± 0,007 pro β-.
[3] β- rozpadová větev 0,0288 ± 0,0002 až Xe-133m.
[4] Větvicí zlomky byly zprůměrovány z databáze ENSDF.
[5] Větvící zlomky byly převzaty z databáze ENSDF.
[6] Větvící frakce byly převzaty z údajů LNHB.


Řazeno podle tepelného neutronového neutronového absorpčního průřezu

Stodoly Výtěžek Izotop t ½ Komentář
2 650 000 6,3333% 135 I → 135 Xe 6,57 h Nejdůležitější jed neutronů ; zachycování neutronů rychle převádí 135 Xe na 136 Xe; zbytek se rozpadá (9,14 h) na 135 Cs (2,3 My).
254 000 0,0065% 157 Gd ∞ Neutronový jed , ale nízký výnos.
40,140 1,0888% 149 Sm ∞ 2. nejdůležitější neutronový jed .
20 600 0,0003% 113 m Cd 14,1 r Většina bude zničena zachycením neutronů.
15 200 0,4203% 151 Sm 90 let Většina bude zničena zachycením neutronů.
3 950
60 900		 0,0330% 155 Eu → 155 Gd 4,76 r Oba neutronové jedy .
96 2,2713% 147 hodin 2,62 r
80 2,8336% 131 já 8,02 d
29
140		 6,7896% 133 Cs → 134 Cs ∞
2,065 r		 Zachycování neutronů převádí několik procent neradioaktivních 133 Cs na 134 Cs, což má velmi nízký přímý výnos, protože rozpad beta se zastaví na 134 Xe; další zachycení přidá k 135 Cs s dlouhou životností .
20 6,0507% 99 Tc 211 ky Kandidát na likvidaci jadernou transmutací .
18 0,6576% 129 já 15.7 Moje Kandidát na likvidaci jadernou transmutací .
2.7 6,2956% 93 Zr 1,53 My Transmutace nepraktická.
1,8 0,1629% 107 Pd 6,5 My
1,66 0,2717% 85 kr 10,78 r
0,90 5,7518% 90 Sr 28,9 roku
0,15 0,3912% 106 Ru 373,6 d
0,11 6,0899% 137 Čs 30,17 r
0,0297% 125 Sb 2,76 r
0,0236% 126 Sn 230 ky
0,0508% 79 Se 327 ky

Reference

  1. ^ „fissionyield“ . Archivováno od originálu na 2007-05-28 . Citováno 2007-06-10 .
  2. ^ Möller, P; Madland, GŘ; Sierk, AJ; Iwamoto, A (15. února 2001). „Režimy jaderného štěpení a asymetrie hmotné fragmenty v pětidimenzionálním deformačním prostoru“ . Příroda . 409 (6822): 785–790. Bibcode : 2001Natur.409..785M . doi : 10,1038/35057204 . PMID  11236985 . S2CID  9754793 .
  3. ^ Purkayastha, BC, a GR Martin. "Výtěžky 129I v přirozeném a neutronově indukovaném štěpení uranu." Canadian Journal of Chemistry 34,3 (1956): 293-300.
  4. ^ a b „Kumulativní výtěžky štěpení“ . www-nds.iaea.org . MAAE . Vyvolány 11 November je 2016 .
  5. ^ „Poločasy rozpadu a rozpadající se větvící frakce pro aktivační produkty“ . www-nds.iaea.org . MAAE . Vyvolány 11 November je 2016 .

externí odkazy